Khác biệt giữa bản sửa đổi của “Phương trình truyền nhiệt”
Nội dung được xóa Nội dung được thêm vào
Dòng 49:
== Giải phương trình nhiệt bằng chuỗi Fourier ==
[[Image:Temp_Rod_homobc.svg|right|thumb|300px|
Kỹ thuật tìm nghiệm của phương trình sau đây đã được đưa ra bởi [[Joseph Fourier]] trong luận văn ''Théorie analytique de la chaleur'' của ông, xuất bản năm [[1822]]. Giả sử chúng ta xét phương trình nhiệt trong không gian 1 chiều. Phương trình này có thể dùng để miêu tả sự lan truyền nhiệt trong một thanh dài. Phương trình được viết dưới dạng
Dòng 89:
:<math>X(x) = B e^{\sqrt{-\lambda} \, x} + C e^{-\sqrt{-\lambda} \, x}.</math>
:<math>X(0) = 0 = X(L). \quad </math>
</li>
<li>
:<math>X(x) = Bx + C. \quad </math>
</li>
<li>
:<math>T(t) = A e^{-\lambda k t} \quad </math>
và
:<math>X(x) = B \sin(\sqrt{\lambda} \, x) + C \cos(\sqrt{\lambda} \, x).</math>
:<math>\sqrt{\lambda} = n \frac{\pi}{L}.</math>
Dòng 116:
</ol>
Nghiệm này giải phương trình nhiệt trong trường hợp đặc biệt khi sự phụ thuộc vào ''u'' có dạng đặc biệt (4).
:<math>u(t,x) = \sum_{n = 1}^{+\infty} D_n \left(\sin \frac{n\pi x}{L}\right) e^{-\frac{n^2 \pi^2 kt}{L^2}}</math>
với
:<math>D_n = \frac{2}{L} \int_0^L f(x) \sin \frac{n\pi x}{L} \, dx.</math>
|