Khác biệt giữa bản sửa đổi của “Quá trình đoạn nhiệt”
Nội dung được xóa Nội dung được thêm vào
Không có tóm lược sửa đổi |
|||
Dòng 7:
==Mô tả ==
Một quá trình không liên quan đến việc chuyển nhiệt hoặc vật chất vào hoặc ra khỏi hệ thống, do đó Q = 0, được gọi là quá trình đoạn nhiệt, và một hệ thống như vậy được cho là bị cô lập về đoạn nhiệt.<ref>{{cite book|authorlink=László Tisza|last=Tisza |first=L. |date=1966 |title=Generalized Thermodynamics |publisher=MIT Press |location=Cambridge, MA |quote=(adiabatic partitions inhibit the transfer of heat and mass) |page=48}}</ref><ref>Münster, A. (1970), p. 48: "mass is an adiabatically inhibited variable."</ref> Giả định rằng một quá trình đoạn nhiệt là một giả định đơn giản hóa được thực hiện. Ví dụ, nén khí trong một xi-lanh của động cơ được cho là xảy ra quá nhanh đến mức quy trình thời gian của quá trình nén, ít năng lượng của hệ thống có thể được chuyển ra như là nhiệt đến môi trường xung quanh. Mặc dù các xi-lanh không được cách nhiệt và có tính dẫn điện cao, quá trình này được lý tưởng hóa để tạo ra sự dễ bay hơi. Điều tương tự có thể được nói là đúng đối với quá trình mở rộng của hệ thống như vậy.
Giả định rằng việc cô lập đoạn nhiệt một hệ thống là việc hữu ích, và chúng thường được kết hợp với nhau để tính toán diễn biến có thể của hệ. Những giả định như vậy là lý tưởng hoá. Hành vi của các máy móc thực tế lệch đi khỏi những lý tưởng hóa này, nhưng giả định về hành vi "tuyệt vời" như vật của hệ cung cấp ước lượng hữu ích đầu tiên về cách thế giới thực hoạt động. Theo [[Pierre-Simon Laplace|Laplace]], khi âm thanh di chuyển trong một chất khí, không có nhiệt bị mất đi và sự truyền âm thanh là đoạn nhiệt. Với một quá trình đoạn nhiệt như vậy, [[mô đun đàn hồi]] (suất [[Young]]) có thể diễn tả là {{math|''E'' {{=}} ''γP''}}, với {{math|''γ''}} là [[Tỷ lệ nhiệt dung|tỷ lệ tỷ nhiệt]] tại một áp suất không đổi và thể tích không đổi ({{math|''γ'' {{=}} {{sfrac|''C<sub>p</sub>''|''C<sub>v</sub>''}}}} ) và {{math|''P''}} là áp suất của chất khí.
==Tham khảo==
| |||