|
'''Nhiệt dung''' là một [[đại lượng vật lý]] có thể đo được bằng tỷ lệ nhiệt được thêm vào (hoặc giảm đi) của một vật thể với sự thay đổi nhiệt độ . <ref>{{cite book|last1=Halliday|first1=David|last2=Resnick|first2=Robert|title=Fundamentals of Physics|date=2013|publisher=Wiley|page=524}}</ref> Đơn vị nhiệt dung là [[Joule|jun]] trên [[kelvin]] <math>\mathrm{\tfrac{J}{K}}</math>
trong [[SI|hệ thống đơn vị quốc tế]] ( [[SI]] ). Nhiệt dung riêng là lượng nhiệt cần thiết để tăng nhiệt độ của một [[Kilôgam|kg]] [[Khối lượng riêng|khối lượng]] chất đó lên 1 kelvin.
Nhiệt dung là một tính chất rộng lớn của [[vật chất]], có nghĩa là nó tỷ lệ thuận với kích thước của chất đó . Khi biểu thị hiện tượng tương tự như một đặc tính chuyên sâu , [[công suất nhiệt]] được chia cho lượng chất, khối lượng hoặc thể tích, do đó đại lượng không phụ thuộc vào kích thước hoặc mức độ của mẫu. Công '''suất nhiệt mol''' là '''[[công suất]]''' nhiệt trên một đơn vị lượng (đơn vị SI: [[mol]] ) của một chất nguyên chất và '''công suất nhiệt cụ thể''' , thường được gọi là '''nhiệt dung riêng''' , là công suất nhiệt trên một đơn vị khối lượng của vật liệu. Tuy nhiên, một số tác giả sử dụng thuật ngữ '''nhiệt cụ thể''' để chỉ tỷ lệ của '''công suất nhiệt cụ thể''' của một chất ở bất kỳ nhiệt độ nào cho đến '''nhiệt dung riêng''' của một chất khác ở nhiệt độ tham chiếu, phần lớn theo kiểu trọng lượng riêng . Trong một số công kỹ thuật, công suất nhiệt thể tích được sử dụng.
Nhiệt độ phản ánh động năng ngẫu nhiên trung bình của các hạt cấu thành của vật chất (tức là nguyên tử hoặc phân tử) so với tâm khối lượng của hệ, trong khi nhiệt là [[sự truyền năng lượng]] qua ranh giới hệ thống vào cơ thể chứ không phải do công việc hay vật chất truyền . Dịch, quay và rung động của các [[nguyên tử]] đại diện cho mức độ tự do chuyển động góp phần kinh điển vào khả năng sinh nhiệt của chất khí, trong khi chỉ có rung động để mô tả khả năng nhiệt của hầu hết các [[chất rắn]], <ref name="Kittel 2005 141">{{cite book|first=Charles|last=Kittel|author-link=Charles Kittel|title=Introduction to Solid State Physics|place=Hoboken, New Jersey, USA|publisher=[[John Wiley & Sons]]|edition=8th|year=2005|page=141|isbn=978-0-471-41526-8}}</ref> như được thể hiện bởi [[định luật Dulong]]. Những điều kiện khác có thể đến từ [[nam châm]]<ref>{{cite book|first=Stephen|last=Blundell|author-link=Stephen Blundell|title=Magnetism in Condensed Matter|series=Oxford Master Series in Condensed Matter Physics|place=Hoboken, New Jersey, USA|publisher=[[Oxford University Press]]|edition=1st|year=2001|page=27|isbn=978-0-19-850591-4}}</ref> và [[Điện từ học|điện từ]] <ref>{{cite book|first=Charles|lastname="Kittel|author-link=Charles Kittel|title=Introduction2005 to Solid State Physics|place=Hoboken, New Jersey, USA|publisher=[[John Wiley & Sons]]|edition=8th|year=2005|page=141|isbn=978-0-471-41526-8}}<"/ref> ở mức độ tự do trong chất rắn, nhưng những điều này hiếm khi đóng góp đáng kể.
Theo như [[cơ học lượng tử]], ở bất kỳ nhiệt độ nào, một số mức độ tự do này có thể không có sẵn, hoặc chỉ có sẵn một phần, để lưu trữ năng lượng nhiệt. Trong những trường hợp như vậy, công suất nhiệt là một phần nhỏ nhất. Khi nhiệt độ đạt đến độ không tuyệt đối , công suất nhiệt của một hệ thống gần bằng 0 do mất độ tự do sẵn có. Lý thuyết lượng tử có thể được sử dụng để dự đoán định lượng khả năng nhiệt của các hệ thống đơn giản.<br />
== Công thức tính ==
|
