Khác biệt giữa bản sửa đổi của “Mặt trời ảo Liljequist”
Nội dung được xóa Nội dung được thêm vào
Không có tóm lược sửa đổi |
Không có tóm lược sửa đổi |
||
Dòng 1:
Một '''Mặt trời ảo Liljequist''' là một [[Hào quang (hiện tượng quang học)|quầng sáng]] hiếm gặp, một [[hiện tượng quang học]] dưới dạng một điểm sáng trên [[mặt trời ảo]] cách [[Mặt Trời]] khoảng 150-160°; tức là, giữa vị trí của mặt trời ảo 120 ° và [[anthelion]].
Trong khi mặt trời chạm đường chân trời, một mặt trời ảo Liljequist nằm cách
Hiện tượng này lần đầu tiên được quan sát bởi Gösta Hjalmar Liljequist vào năm 1951 tại Maudheim, [[Châu Nam Cực|Nam Cực]] trong cuộc thám hiểm Nam Cực của người Anh ở Thụy Điển diễn ra vào năm 1949. Sau đó, nó được mô phỏng bởi Tiến sĩ Eberhard Tränkle (1937 Điện1997) và Robert Greenler vào năm 1987 và được giải thích về mặt lý thuyết bởi Walter Tape vào năm 1994.<ref name="Pekkola-Riikonen">{{Chú thích web|url=http://www.ursa.fi/halot/umi/1995/sa495.pdf|title=Sivuaurinko 4–95|author=Marko Pekkola, Marko Riikonen|date=1995|publisher=FHON|language=Phần Lan, English|archive-url=https://web.archive.org/web/20080528095541/http://www.ursa.fi/halot/umi/1995/sa495.pdf|archive-date=2008-05-28|dead-url=yes|access-date=2007-04-22}}</ref>
Dòng 9:
<math>\theta_{{\rm L}1}=2\arccos\left(n\sin\left(\frac{\pi}{3} - \alpha_{\rm TIR}\right)\right)</math>,
nơi chỉ số khúc xạ <math>n</math> được dùng cho gốc<math>\alpha_{\rm TIR}=\arcsin(1/n)</math> của tổng phản xạ bên trong là chỉ số của Bravais cho các tia nghiêng, tức là <math>n(e)=\sqrt{n^2-\sin\left(e\right)^2}/\cos\left(e\right)</math> với độ cao
<math>\theta_{{\rm L}2}^{\rm max}=\frac{5\pi}{6} + \arcsin\left(n\sin\left(\frac{\pi}{3}-\alpha_{\rm TIR}\right)\right)</math>.
|